Freistrahl AOM für 2000 nm
MT80-A0.4-2000

 

 

 

Akustooptische Modulatoren

Ein akustooptischer Modulator wird benutzt, um die Intensität eines Laserstrahls zu regeln. In der Bragg-Konfiguration ergibt sich ein Ausgangsstrahl in der ersten Beugungsordnung, dessen Intensität direkt von der Leistung des angelegten Hochfrequenzsignals abhängt.

Die Anstiegszeit des Modulators ergibt sich aus der Zeit, die die akustische Welle zum Durchlaufen des Laserstrahls benötigt. Je kleiner der Strahldurchmesser des Lasers durch eine mögliche Fokussierung eingestellt wird, umso kürzer sind die optischen Anstiegszeiten. Erreichbar sind Werte von 6-10 ns.

Die PEGASUS OPTIK GMBH bietet ein breites Spektrum von Modulatoren mit dazugehörigen Treibern an. Die einzelnen Komponenten werden werksseitig aufeinander angepasst, um eine optimale Performance des Systems sicherzustellen.

 

Unsere Standardprodukte

Modell

Material

Wellenlänge
(nm)

Apertur
(mm²)

Frequenz
(MHz)

Polar

Anstiegszeit
(ns)

Effizienz

MQ200-A1.5-244.266-Br

SiO2

244-266

1.5 x 2

200

Lin

60

85

MQ200-A1.5-266.300

SiO2

266-300

1.5 x 2

200

Lin

60

85

MQ180-A0.2-266.300

SiO2

266-300

0.2 x 1

180

Lin

10

85

MQ180-A0.2-UV

SiO2

325-442

0.2 x 1

180

Lin

10

80

MQ110-A3-UV

SiO2

325-425

3 x 3

110

Lin

50

90

MQ240-A0.2-UV

SiO2

325-425

0.2 x 1

240

Lin

6

70

MQ180-A0.25-VIS

SiO2

440-650

0.25 x 1

180

Lin

10

70

MCQ110-A2-VIS

Quarz

488-633

2 x 2

110

Lin

50

85

MT350-A0.12-VIS

TeO2

450-700

0.12 x 1

350

Lin

5

80

MT250-A0.5-VIS

TeO2

450-700

0.5 x 2

250

Lin

6

85

MT200-A0.5-VIS

TeO2

450-700

0.5 x 2

200

Lin

8

85

MT110-A1-VIS

TeO2

450-700

1 x 2

110

Lin

15

85

MT110-A1.5-VIS

TeO2

450-700

1.5 x 2

110

Lin

50

85

MT80-A1-VIS

TeO2

450-700

1 x 2

80

Lin

23

85

MT80-A1.5-VIS

TeO2

450-700

1.5 x 2

80

Lin

50

85

MTS110-A3-VIS

TeO2

458-670

3 x 3

110

Lin

1000

85

MTS40-A2-532.700

TeO2

532-700

2 x 2

40

Lin

1000

85


Modell

Material

Wellenlänge
(nm)

Apertur
(mm²)

Frequenz
(MHz)

Polar

Anstiegszeit
(ns)

Effizienz

MTS40-A3-750.850

TeO2

750-850

3 x 3

40

Lin

1000

85

MT110-A1.5-IR-Hk(Ti;sa)

TeO2

690-1064

1,5 x 2

110

Lin

50

80

MT350-A0.12-800

TeO2

700-950 (1100)

0.2 x 1

350

Lin

5

80

MT250-A0.5-800

TeO2

700-950

0.5 x 2

250

Lin

8

80

MT200-A0.5-800

TeO2

700-950(1100)

0.5 x 2

200

Lin

8

85

MT110-A1-IR

TeO2

700-950(1100)

1 x 2

110

Lin

15

85

MT110-A1.5-IR

TeO2

700-1100

1,5 x 2

110

Lin

50

85

MT80-A1-IR

TeO2

700-950(1100)

1 x 2

80

Lin

23

85

MT80-A1.5-IR

TeO2

700-950(1100)

1.5 x 2

80

Lin

50

85

MT200-A0.4-1064

TeO2

980-1100

0.4 x 2

200

Lin

8

80

MT200-A0.2-1064

TeO2

980-1100

0.2 x 1

200

Lin

8

80

MT110-A1-1064

TeO2

980-1100

1 x 2

110

Lin

15

85

MT80-A1-1064

TeO2

980-1100

1 x 2

80

Lin

23

85

MT80-A1.5-1064

TeO2

1000-1100

1.5 x 2

80

Lin

50

85

MT80-A2-1064

TeO2

980-1100

2 x 2

80

Lin

50

85

MTS80-A3-1064Ac

TeO2

1030-1080

3 x 3

110

Lin

500

85

MQ80-A0.7-L1030.1080

SiO2

1030-1080

0.7 x 1

80

Lin

120

85

MQ40-A3-L1064-W

SiO2

1030-1080

3 x 3

40

Lin

120

85

MCQ40-A1.5-L1064-Z32

Quarz

1030-1080

1,5 x 1,5

40

Lin

60

85

MCQ40-A2.5-L1064-Z42

Quarz

1030-1080

2,5 x 2,5

40

Lin

170

85

MCQ80-A2-L1064-Z32

Quarz

1030-1080

2 x 2

80

Lin

36

85


Modell

Material

Wellenlänge
(nm)

Apertur
(mm²)

Frequenz
(MHz)

Polar

Anstiegszeit
(ns)

Effizienz

MT80-A0.4-2000

TeO2

1900-2100

0,4 x 1

80

Lin /Rand

25

65

MGAS40-A1

Glas dotiert

1300-1600

1 x 2

40

Rand

50

85

MGAS80-A1

Glas dotiert

1300-1600

1 x 2

80

Rand

50

85

MGAS110-A1

Glas dotiert

1300-1600

1 x 2

110

Rand

25

85

MG40-A6-9300

Ge

9300

6 x 10

40

Lin

120

75

MG40-A8-9300

Ge

9300

8 x 10

40

Lin

120

75

 MG40-A6-10600 

Ge

10600

6 x 10

40

Lin

120

75

 MG40-A6-10600

Ge

10600

8 x 10

40

Lin

120

75