Akustooptische Modulatoren

Modulator SkizzeEin akustooptischer Modulator wird benutzt, um die Intensität eines Laserstrahls zu regeln. In der Bragg-Konfiguration ergibt sich ein Ausgangsstrahl in der ersten Beugungsordnung, dessen Intensität direkt von der Leistung des angelegten Hochfrequenzsignals abhängt.

Die Anstiegszeit des Modulators ergibt sich aus der Zeit, die die akustische Welle zum Durchlaufen des Laserstrahls benötigt. Je kleiner der Strahldurchmesser des Lasers durch eine mögliche Fokussierung eingestellt wird, umso kürzer sind die optischen Anstiegszeiten. Erreichbar sind Werte von 6-10 ns.

Die PEGASUS OPTIK GMBH bietet ein breites Spektrum von Modulatoren mit dazugehörigen Treibern an. Die einzelnen Komponenten werden werksseitig aufeinander angepasst, um eine optimale Performance des Systems sicherzustellen.

Unsere Standardprodukte

ModellMaterialWellenlänge (nm)Apertur (mm²)Frequenz (MHz)PolarAnstiegszeit (ns)Effizienz
MQ200-A1.5-244.266-BrSiO2244-2661.5 x 2200Lin6085
MQ200-A1.5-266.300SiO2266-3001.5 x 2200Lin6085
MQ180-A0.2-UVSiO2266-3000.2 x 1180Lin1085
MQ180-A0.2-UVSiO2325-4420.2 x 1180Lin1080
MQ110-A3-UVSiO2325-4253 x 3110Lin5090
MQ240-A0.2-UVSiO2325-4250.2 x 1240Lin670
MQ180-A0.25-VISSiO2440-6500.25 x 1180Lin1070
MCQ110-A2-VISQuarz488-6332 x 2110Lin5085
MT350-A0.12-VISTeO2450-7000.12 x 1350Lin580
MT250-A0.5-VISTeO2450-7000.5 x 2250Lin685
MT200-A0.5-VISTeO2450-7000.5 x 2200Lin885
MT110-A1-VISTeO2450-7001 x 2110Lin1585
MT110-A1.5-VISTeO2450-7001.5 x 2110Lin5085
MT80-A1-VISTeO2450-7001 x 280Lin2385
MT80-A1.5-VISTeO2450-7001.5 x 280Lin5085
MTS110-A3-VISTeO2458-6703 x 3 110Lin100085
MTS40-A2-532.700TeO2532-7002 x 240Lin100085

ModellMaterial Wellenlänge (nm)Apertur (mm²)Frequenz (MHz)PolarAnstiegszeit (ns)Effizienz
MTS40-A3-750.850TeO2750-8503 x 340Lin100085
MT110-A1.5-IR-Hk(Ti;sa)TeO2690-10641,5 x 2110Lin5080
MT350-A0.12-800TeO2700-950 (1100)0.2 x 1150Lin580
MT250-A0.5-800TeO2700-9500.5 x 2250Lin880
MT200-A0.5-800TeO2700-950 (1100)0.5 x 2200Lin885
MT110-A1-IRTeO2700-950(1100)1 x 2 110Lin1585
MT110-A1.5-IRTeO2700-11001.5 x 2110Lin5085
MT80-A1-IRTeO2700-950 (1100)1 x 280Lin2385
MT80-A1.5-IRTeO2700-950 (1100)1.5 x 280Lin5085
MT200-A0.4-1064TeO2980-11000.4 x 2200Lin880
MT200-A0.2-1064TeO2980-11000.2 x 1200Lin880
MT110-A1-1064TeO2980-11001 x 2110Lin1585
MT80-A1-1064TeO2980-11001 x 280Lin2385
MT80-A1.5-1064TeO21000-11001.5 x 280Lin5085
MT80-A2-1064TeO2980-11002 x 280Lin5085
MTS80-A3-1064AcTeO21030-10803 x 3110Lin50085
MQ80-A0.7-L1030.1080SiO21030-10800.7 x 180Lin12085
MQ40-A3-L1064-WSiO21030-10803 x 340Lin12085
MCQ40-A1.5-L1064-Z32Quarz1030-10801,5 x 1,540Lin6085
MCQ40-A2.5-L1064-Z42Quarz1030-10802,5 x 2,540Lin17085
MCQ80-A2-L1064-Z32Quarz1030-10802 x 280Lin3685

ModellMaterialWellenlänge (nm)Apertur (mm²)Frequenz (MHz)PolarAnstiegszeit (ns)Effizienz
MT80-A0.4-2000TeO21900-21000,4 x 180Lin/Rand2565
MGAS40-A1Glas dotiert1300-16001 x 240Rand5085
MGAS80-A1Glas dotiert1300-16001 x 2 80Rand5085
MGAS110-A1Glas dotiert1300-16001 x 2110Rand2585
MG40-A6-9300Ge93006 x 1040Lin12075
MG40-A8-9300Ge93008 x 1040Lin12075
MG40-A6-10600Ge106006 x 1040Lin12075
MG40-A6-10600Ge106008 x 1040Lin12075

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